清華筆記:計算共形幾何講義 極值長度
圖1. 圓柱面的共形模。
拓撲等價的度量曲面是否共形等價,亦即拓撲同胚的帶有黎曼度量的曲面間是否存在保角雙射,這是一個微妙的問題。幾何上,我們需要尋找共形變換下的全系不變數,通過比較不變數,我們可以判斷曲面是否共形等價。如果曲面是拓撲圓盤,邊界上選取四個角點,則曲面被稱為是拓撲四邊形。拓撲四邊形的共形不變數,被稱為是曲面的共形模。
圖2. 拓撲四邊形和共形模。
極值長度
如圖2所示,設是一個拓撲圓盤,配有黎曼度量,邊界上選取四個角點,逆時針排列,將邊界分成4段,,這裡連接和,模4。
我們考察所有連接左右兩側的路徑,
令是和初始度量共形等價的任意一個度量,那麼從左到右的最短距離為
這裡是路徑在度量下的長度。曲面上曲線族的極值長度定義為
這裡是曲面在度量下的面積,取遍所有和初始度量共形等價的度量。
共形不變數
首先,我們來看,極值長度是共形不變數。假設兩張度量曲面彼此共形等價,,同時將角點映到角點,那麼映射誘導的拉回度量滿足。那麼曲線長度
,
曲面面積
,
進一步
由此,;由對稱性,,因此。我們得到兩個曲面的極值長度相等。換言之,極值長度是拓撲四邊形曲面的共形不變數。
圖3. 平直度量是極值度量。
平直度量是極值度量
如圖3所示,給定平面長方形,寬為1,高為h,平直度量,則面積,曲線最短長度為,極值長度。
給定任意一個共形度量,滿足,並且面積,考察水平直線,其長度不小於1,
由此得到
,
應用柯西-施瓦茲公式
由此我們有,極值長度,因此平直度量達到極值。
平直度量存在性
如圖2所示的共形映射是存在的,這一點可以簡單地證明如下。我們取曲面的一個拷貝,定向取反,沿著粘合,得到一個對稱的圓筒曲面。然後,類似地,我們取一個圓筒曲面的拷貝,定向取反,將兩個圓筒曲面粘合,得到一個對稱的輪胎曲面。根據曲面單值化定理,存在和初始度量共形等價的平直度量。由於對稱性,在原來拓撲四邊形曲面上,平直度量使得曲面成為一個平面長方形。這個長方形的寬高之比稱為曲面的共形模。
拓撲環帶
共形模的概念可以自然的推廣到拓撲環帶情形,因為拓撲環帶可以共形映射到長方形(左右兩側重合),如圖1所示。
圖4. 拓撲環帶的共形模。
假設是一個拓撲環帶,,這裡是有限的,是無限的。我們考察的同倫群,其生成元記為,曲線族
為和同倫的封閉曲線族。令為正值函數,定義了度量。曲線族中的最短長度為
,
拓樸環帶的面積為
,
拓撲環帶的共形模定義為:
。
那麼存在共形變換,將拓撲環帶映成標準圓環。在標準環帶上,我們任取半徑為的圓,這裡。那麼
對半徑進行積分,然後平方
由Schwartz不等式,
,
由此得到,
等號成立,當且僅當, 即曲面為標準圓柱面。我們定義拓撲環帶的共形模為:
。
極物理意義
串聯兩個電阻,則等效電阻為各個電阻之和;並聯兩個電阻,則等效電導(電阻之倒數)等於各個電導之和。假設電阻率為常值,則長方形材料的等效電阻等於寬比高(電極連接左右兩側)。如果,我們將長方形進行相似變換,則等效電阻並不變化。
共形變換在無窮小意義下是相似變換,因此宏觀上,等效電阻在共形變換下不變,共形模的物理解釋就是等效電阻。
組合理論
奇妙的是,共形模理論在組合意義下依然成立,當然從統計物理角度而言,這自然順理成章。假設是一張平面圖,其中一個面被選為「外面」(包含無窮遠點的面),在「外面」的邊界上選取四個頂點,將外邊界分成四段。 圖中的一條路徑是一個頂點序列,
之間有邊相連。我們定義路徑族,
在頂點上我們定義離散共形因子,路徑的長度定義為
,
整個圖的總面積為
同樣的,我們定義
離散極值長度定義為
。
存在性和唯一性
我們將離散共形因子表示成空間中的向量:,每個分量非負,,同時對於曲線族中的所有路徑,其長度不小於1,,所有滿足這些線性不等式條件的構成中的凸集,
,
總面積為的二次函數,其水平集為橢球族。橢球和凸集的切觸點存在並唯一,在此點總面積達到最小,離散極值長度被達到, 如圖5所示。
圖5. 存在性和唯一性
方塊填充
離散極值長度有一個非常優雅的幾何解釋:方塊填充,如圖5所示。
圖6. 方塊填充。
所謂圖的方塊填充是指長方形的一個胞腔分解,滿足如下條件:
圖中的每一個頂點對應一個方塊,
如果兩個頂點在圖中有邊相鄰,則它們對應的方塊彼此相切,
圖的四個角點對應的方塊被映成長方形的四個角。
圖的離散極值長度所對應的度量實際上給出了圖的一個方塊填充,這個方塊填充在相似意義下是唯一的。如果極值度量是,則頂點對應的方塊的邊長為,這些方塊之間的接觸關係由圖的組合結構所決定,彼此嚴絲合縫地壘砌起來,形成一個長方形,如圖6所示。原圖的共形模,亦即極值長度,由長方形的寬高之比給出。
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